Nature.com saytiga tashrif buyurganingiz uchun tashakkur.Siz cheklangan CSS-ni qo'llab-quvvatlaydigan brauzer versiyasidan foydalanmoqdasiz.Eng yaxshi tajriba uchun yangilangan brauzerdan foydalanishni tavsiya qilamiz (yoki Internet Explorer-da Moslik rejimini o'chirib qo'ying).Bundan tashqari, doimiy qo'llab-quvvatlashni ta'minlash uchun biz saytni uslublar va JavaScriptlarsiz ko'rsatamiz.
Bir vaqtning o'zida uchta slayddan iborat karuselni ko'rsatadi.Bir vaqtning o'zida uchta slayd bo'ylab harakatlanish uchun "Oldingi" va "Keyingi" tugmalaridan foydalaning yoki bir vaqtning o'zida uchta slayd bo'ylab harakatlanish uchun oxiridagi slayder tugmalaridan foydalaning.
To'g'ridan-to'g'ri lazer aralashuvi (DLIP) lazer yordamida davriy sirt tuzilishi (LIPSS) bilan birgalikda turli materiallar uchun funktsional sirtlarni yaratishga imkon beradi.Jarayonning o'tkazuvchanligi odatda yuqori o'rtacha lazer quvvati yordamida oshiriladi.Biroq, bu issiqlikning to'planishiga olib keladi, bu esa yuzaga keladigan sirt naqshining pürüzlülüğü va shakliga ta'sir qiladi.Shuning uchun substrat haroratining tayyorlangan elementlar morfologiyasiga ta'sirini batafsil o'rganish kerak.Ushbu tadqiqotda po'lat yuzasi 532 nm da ps-DLIP bilan chiziqli naqshli edi.Substrat haroratining hosil bo'lgan topografiyaga ta'sirini o'rganish uchun haroratni nazorat qilish uchun isitish plitasi ishlatilgan.250 \(^{\circ }\)S ga qizdirish hosil bo'lgan tuzilmalarning chuqurligini 2,33 dan 1,06 mkm gacha sezilarli darajada pasayishiga olib keldi.Bu pasayish substrat donalarining yo'nalishiga va lazer ta'sirida yuzaga keladigan oksidlanishga qarab turli xil LIPSS turlarining paydo bo'lishi bilan bog'liq edi.Ushbu tadqiqot substrat haroratining kuchli ta'sirini ko'rsatadi, bu issiqlik to'planishi effektlarini yaratish uchun yuqori o'rtacha lazer quvvatida sirt ishlov berish amalga oshirilganda ham kutiladi.
Ultra qisqa pulsli lazer nurlanishiga asoslangan sirtni tozalash usullari eng muhim tegishli materiallarning sirt xususiyatlarini yaxshilash qobiliyati tufayli fan va sanoatda birinchi o'rinda turadi.Xususan, lazer yordamida maxsus sirt funksionalligi sanoat tarmoqlari va qo'llash stsenariylarining keng doirasi bo'yicha eng zamonaviy hisoblanadi1,2,3.Masalan, Vercillo va boshqalar.Lazer ta'siridan kelib chiqqan superhidrofobiklikka asoslangan aerokosmik ilovalar uchun titanium qotishmalarida muzlashga qarshi xususiyatlar namoyish etilgan.Epperlein va boshqalar lazerli sirt tuzilishi natijasida hosil bo'lgan nano o'lchamdagi xususiyatlar po'lat namunalarida biofilm o'sishi yoki inhibisyoniga ta'sir qilishi mumkinligini xabar qildi5.Bundan tashqari, Guai va boshqalar.organik quyosh xujayralarining optik xususiyatlarini ham yaxshilagan.6 Shunday qilib, lazerli struktura sirt materialining boshqariladigan ablasyonu orqali yuqori aniqlikdagi strukturaviy elementlarni ishlab chiqarish imkonini beradi1.
Bunday davriy sirt tuzilmalarini ishlab chiqarish uchun mos lazer strukturasi texnikasi to'g'ridan-to'g'ri lazer shovqinlarini shakllantirishdir (DLIP).DLIP mikrometr va nanometr diapazonidagi xarakteristikaga ega naqshli sirtlarni hosil qilish uchun ikki yoki undan ortiq lazer nurlarining sirtga yaqin aralashuviga asoslanadi.Lazer nurlarining soni va polarizatsiyasiga qarab, DLIP turli xil topografik sirt tuzilmalarini loyihalashi va yaratishi mumkin.Murakkab strukturaviy ierarxiyaga ega bo'lgan sirt topografiyasini yaratish uchun DLIP tuzilmalarini lazer yordamida davriy sirt tuzilmalari (LIPSS) bilan birlashtirish istiqbolli yondashuv hisoblanadi8,9,10,11,12.Tabiatda bu ierarxiyalar bir masshtabli modellarga qaraganda yanada yaxshi samaradorlikni ta'minlashi ko'rsatilgan13.
LIPSS funktsiyasi radiatsiya intensivligi taqsimotining ortib borayotgan sirtga yaqin modulyatsiyasiga asoslangan o'z-o'zini kuchaytirish jarayoniga (ijobiy qayta aloqa) bo'ysunadi.Bu qo'llaniladigan lazer impulslari soni 14, 15, 16 ga ko'payganligi sababli nanorganizmning ortishi bilan bog'liq. Modulyatsiya asosan chiqarilgan to'lqinning elektromagnit maydon bilan aralashuvi tufayli sodir bo'ladi15,17,18,19,20,21 singan va tarqoq to'lqin komponentlari yoki sirt plazmonlari.LIPSS ning shakllanishiga impulslar vaqti ham ta'sir qiladi22,23.Xususan, yuqori o'rtacha lazer quvvatlari yuqori mahsuldorlikdagi sirt ishlov berish uchun ajralmas hisoblanadi.Bu odatda yuqori takrorlash tezligini, ya'ni MGts diapazonida foydalanishni talab qiladi.Binobarin, lazer impulslari orasidagi vaqt masofasi qisqaroq bo'lib, bu issiqlik to'planishi effektlariga olib keladi 23, 24, 25, 26. Bu ta'sir sirt haroratining umumiy o'sishiga olib keladi, bu lazer ablasyonu paytida naqsh mexanizmiga sezilarli ta'sir ko'rsatishi mumkin.
Oldingi ishda Rudenko va boshqalar.va Tzibidis va boshqalar.Konvektiv tuzilmalarni shakllantirish mexanizmi ko'rib chiqiladi, bu esa issiqlik to'planishi ortib borishi bilan tobora muhim ahamiyat kasb etishi kerak19,27.Bundan tashqari, Bauer va boshqalar.Issiqlik to'planishining kritik miqdorini mikron sirt tuzilmalari bilan bog'lang.Ushbu termal induktsiyalangan strukturani shakllantirish jarayoniga qaramasdan, jarayonning mahsuldorligini faqat takrorlanish tezligini oshirish orqali oshirish mumkin, deb ishoniladi28.Garchi bu, o'z navbatida, issiqlikni saqlashni sezilarli darajada oshirmasdan amalga oshirilmaydi.Shuning uchun, ko'p darajali topologiyani ta'minlaydigan jarayon strategiyalari jarayon kinetikasi va struktura shakllanishini o'zgartirmasdan yuqori takrorlanish tezligiga ko'chishi mumkin emas9,12.Shu munosabat bilan, substrat haroratining DLIP hosil bo'lish jarayoniga qanday ta'sir qilishini o'rganish juda muhim, ayniqsa LIPSS ning bir vaqtning o'zida shakllanishi tufayli qatlamli sirt naqshlarini yaratishda.
Ushbu tadqiqotning maqsadi ps impulslari yordamida zanglamaydigan po'latdan DLIP ishlov berish jarayonida yuzaga keladigan sirt topografiyasiga substrat haroratining ta'sirini baholash edi.Lazer bilan ishlov berish jarayonida namuna substratining harorati isitish plitasi yordamida 250 \(^\circ\)C ga ko'tarildi.Olingan sirt tuzilmalari konfokal mikroskopiya, skanerlash elektron mikroskopiyasi va energiya dispersli rentgen spektroskopiyasi yordamida tavsiflangan.
Tajribalarning birinchi seriyasida po'lat taglik ikki nurli DLIP konfiguratsiyasi yordamida 4,5 mkm fazoviy davr va substrat harorati \(T_{\mathrm {s}}\) 21 \(^{\circ) bo'lgan ishlov berildi. }\)C, bundan keyin "isitilmagan" sirt deb yuritiladi.Bunday holda, impulsning bir-biriga mos kelishi \(o_{\mathrm {p}}\) nuqta o'lchamiga bog'liq bo'lgan ikkita impuls orasidagi masofadir.U 99,0% (har bir pozitsiya uchun 100 zarba) dan 99,67% gacha (har bir pozitsiya uchun 300 zarba).Barcha holatlarda maksimal energiya zichligi \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0,5 J/sm\(^2\) (aralashuvsiz Gauss ekvivalenti uchun) va f = 200 kHz takrorlanish chastotasi ishlatilgan.Lazer nurlarining polarizatsiya yo'nalishi joylashishni aniqlash stolining harakatiga parallel (1a-rasm)), bu ikki nurli interferentsiya naqshlari tomonidan yaratilgan chiziqli geometriya yo'nalishiga parallel.Skanerli elektron mikroskop (SEM) yordamida olingan tuzilmalarning vakillik tasvirlari 2-rasmda keltirilgan.1a–c.SEM tasvirlarini topografiya nuqtai nazaridan tahlil qilishni qo'llab-quvvatlash uchun baholanayotgan tuzilmalarda Furye o'zgarishlari (quyuq qo'shimchalarda ko'rsatilgan FFT) amalga oshirildi.Barcha holatlarda, natijada olingan DLIP geometriyasi 4,5 mkm fazoviy davr bilan ko'rinardi.
Holat uchun \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0% rasmning quyuqroq qismida.Interferentsiya maksimal holatiga mos keladigan 1a, kichikroq parallel tuzilmalarni o'z ichiga olgan oluklarni kuzatish mumkin.Ular nanozarrachaga o'xshash topografiya bilan qoplangan yorqinroq chiziqlar bilan almashadilar.Chunki yivlar orasidagi parallel tuzilish lazer nurlarining qutblanishiga perpendikulyar ko‘rinadi va \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) nm davriga ega, bir oz lazerning to'lqin uzunligidan kamroq \(\lambda\) (532 nm) past fazoviy chastotali LIPSS deb atash mumkin (LSFL-I)15,18.LSFL-I FFTda s-tipi deb ataladigan signalni ishlab chiqaradi, "s" tarqalishi15,20.Shuning uchun signal kuchli markaziy vertikal elementga perpendikulyar bo'lib, u o'z navbatida DLIP strukturasi tomonidan hosil qilinadi (\(\Lambda _{\mathrm {DLIP}}\) \(\taxminan\) 4,5 mkm).FFT tasviridagi DLIP naqshining chiziqli tuzilishi tomonidan yaratilgan signal "DLIP-tipi" deb nomlanadi.
DLIP yordamida yaratilgan sirt tuzilmalarining SEM tasvirlari.Eng yuqori energiya zichligi \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0,5 J/sm\(^2\) (shovqinsiz Gauss ekvivalenti uchun) va takrorlanish tezligi f = 200 kHz.Rasmlarda namuna harorati, polarizatsiya va qoplama ko'rsatilgan.Lokalizatsiya bosqichining harakati (a) da qora o'q bilan belgilanadi.Qora yozuv 37,25\(\times\)37,25 mkm SEM tasviridan olingan mos FFTni ko'rsatadi (to'lqin vektori \(\vec {k}\cdot (2\pi )^ {-1}\) = 200 ga aylanmaguncha ko'rsatiladi. nm).Jarayon parametrlari har bir rasmda ko'rsatilgan.
1-rasmga chuqurroq nazar tashlasak, \(o_{\mathrm {p}}\) oʻzaro bogʻlanish ortib borishi bilan sigmasimon signal FFT ning x oʻqiga toʻgʻri kelishini koʻrishingiz mumkin.LSFL-I ning qolgan qismi ko'proq parallel bo'ladi.Bundan tashqari, s tipidagi signalning nisbiy intensivligi pasayib, DLIP tipidagi signalning intensivligi oshdi.Buning sababi, ko'proq bir-biriga o'xshash bo'lgan xandaklar.Bundan tashqari, s turi va markaz o'rtasidagi x o'qi signali LSFL-I bilan bir xil yo'nalishga ega, ammo uzoqroq muddatga ega bo'lgan strukturadan kelishi kerak (\(\Lambda _\mathrm {b}\) \(\taxminan \ ) 1,4 ± 0,2 mkm) 1c-rasmda ko'rsatilganidek).Shuning uchun, ularning shakllanishi xandaq markazidagi chuqurlarning naqshidir, deb taxmin qilinadi.Yangi xususiyat ordinataning yuqori chastota diapazonida (katta to'lqin soni) ham paydo bo'ladi.Signal xandaq yonbag'irlaridagi parallel to'lqinlardan keladi, bu katta ehtimollik bilan yonbag'irlarda tushayotgan va oldinga yo'naltirilgan yorug'likning aralashuvi tufayli kelib chiqadi9,14.Quyida bu to'lqinlar LSFL \ (_ \ mathrm {chet} \) bilan, signallari esa -s \ (_ {\ mathrm {p)) \) turi bilan belgilanadi.
Keyingi tajribada namunaning harorati "issiq" deb ataladigan sirt ostida 250 ° C ga ko'tarildi.Strukturalash avvalgi bobda aytib o'tilgan tajribalar bilan bir xil qayta ishlash strategiyasiga muvofiq amalga oshirildi (1a-1c-rasm).SEM tasvirlari 1d-f-rasmda ko'rsatilganidek, natijada olingan topografiyani tasvirlaydi.Namunani 250 S ga qizdirish LSFL ko'rinishining oshishiga olib keladi, uning yo'nalishi lazer polarizatsiyasiga parallel.Ushbu tuzilmalar LSFL-II sifatida tavsiflanishi mumkin va 247 ± 35 nm bo'lgan \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) fazoviy davriga ega.LSFL-II signali yuqori rejim chastotasi tufayli FFTda ko'rsatilmaydi.\(o_{\mathrm {p}}\) 99,0 dan 99,67\(\%\) ga oshgani sayin (1d–e-rasm) yorqin tarmoqli hududining kengligi ortdi, bu esa DLIP signalining paydo boʻlishiga olib keldi. yuqori chastotalar uchun.to'lqin raqamlari (pastki chastotalar) va shuning uchun FFT markaziga siljiydi.1d-rasmdagi chuqurlarning qatorlari LSFL-I22,27 ga perpendikulyar shakllangan deb atalmish oluklarning prekursorlari bo'lishi mumkin.Bundan tashqari, LSFL-II qisqaroq va tartibsiz shaklga ega bo'lgan ko'rinadi.Shuni ham yodda tutingki, bu holda nanograin morfologiyasiga ega yorqin chiziqlarning o'rtacha hajmi kichikroq.Bundan tashqari, bu nanozarrachalarning o'lchamdagi taqsimoti isitishsiz qaraganda kamroq tarqalgan (yoki kamroq zarracha aglomeratsiyasiga olib keldi).Sifat jihatidan buni mos ravishda 1a, d yoki b, e raqamlarini solishtirish orqali baholash mumkin.
\(o_{\mathrm {p}}\) 99,67% gacha oshgani sayin (1f-rasm), tobora yaqqol koʻzga tashlanadigan joʻyaklar tufayli asta-sekin aniq topografiya paydo boʻldi.Biroq, bu oluklar 1c-rasmga qaraganda kamroq tartibli va chuqurroq ko'rinadi.Tasvirning yorug'lik va qorong'i joylari o'rtasidagi past kontrast sifatda namoyon bo'ladi.Bu natijalar c dagi FFT bilan solishtirganda 1f-rasmdagi FFT ordinatasining zaifroq va tarqoqroq signali bilan yanada mustahkamlanadi.1b va e rasmlarini solishtirganda qizdirilganda kichikroq chiziqlar ham aniq bo'ldi, bu keyinchalik konfokal mikroskop bilan tasdiqlangan.
Oldingi tajribaga qo'shimcha ravishda, lazer nurining polarizatsiyasi 90 \(^{\circ}\) ga aylantirildi, bu polarizatsiya yo'nalishini joylashishni aniqlash platformasiga perpendikulyar harakatlanishiga olib keldi.Shaklda.2a-c strukturaning shakllanishining dastlabki bosqichlarini ko'rsatadi, \(o_ {\ mathrm {p}}\) = 99,0% isitilmaydigan (a), qizdirilgan (b) va qizdirilgan 90 \ (^{\ circ }\ ) - Case aylanuvchi polarizatsiya bilan (c).Tuzilmalarning nanotopografiyasini tasavvur qilish uchun rangli kvadratchalar bilan belgilangan joylar shaklda ko'rsatilgan.2d, kengaytirilgan miqyosda.
DLIP yordamida yaratilgan sirt tuzilmalarining SEM tasvirlari.Jarayon parametrlari 1-rasmdagi kabi.Rasmda namuna harorati \(T_s\), polarizatsiya va impulsning o'zaro kelishish \(o_\mathrm {p}\) ko'rsatilgan.Qora yozuv yana mos keladigan Furye konvertatsiyasini ko'rsatadi.(d)-(i) dagi tasvirlar (a)-(c) da belgilangan maydonlarni kattalashtirishdir.
Bunday holda, 2b,c-rasmdagi qorong'u joylardagi tuzilmalar polarizatsiyaga sezgir va shuning uchun LSFL-II14, 20, 29, 30 deb etiketlanganligini ko'rish mumkin. Ayniqsa, LSFL-I ning yo'nalishi ham aylantiriladi ( 2g, i-rasm), bu mos keladigan FFTda s-tipli signalning yo'nalishidan ko'rinadi.LSFL-I davrining tarmoqli kengligi b davriga nisbatan kattaroq ko'rinadi va uning diapazoni 2c-rasmdagi kichikroq davrlarga siljiydi, bu kengroq tarqalgan s-tipli signal bilan ko'rsatilgan.Shunday qilib, quyidagi LSFL fazoviy davri namunada turli xil isitish haroratida kuzatilishi mumkin: \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) nm 21 ^{ \circ }\ )C (2a-rasm), \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 445\(~\pm\) 67 nm va \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-II) }} \) = 247 ± 35 nm 250 ° C da (2b-rasm) s polarizatsiyasi uchun.Aksincha, p-polyarizatsiya va 250 \(^{\circ }\)C fazoviy davri \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I})\) = 390\(\pm 55\) ga teng. ) nm va \(\ Lambda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 nm (2c-rasm).
Natijalar shuni ko'rsatadiki, faqat namuna haroratini oshirish orqali sirt morfologiyasi ikkita ekstremal, jumladan (i) faqat LSFL-I elementlarini o'z ichiga olgan sirt va (ii) LSFL-II bilan qoplangan maydon o'rtasida almashishi mumkin.Ushbu turdagi LIPSS ning metall yuzalarda shakllanishi sirt oksidi qatlamlari bilan bog'liq bo'lganligi sababli, energiya dispersiv rentgen tahlili (EDX) amalga oshirildi.1-jadvalda olingan natijalar umumlashtiriladi.Har bir aniqlash qayta ishlangan namuna yuzasining turli joylarida kamida to'rtta spektrni o'rtacha hisoblash yo'li bilan amalga oshiriladi.O'lchovlar turli xil namuna harorati \(T_\mathrm{s}\) va tuzilmagan yoki tuzilgan maydonlarni o'z ichiga olgan namuna sirtining turli pozitsiyalarida amalga oshiriladi.O'lchovlar, shuningdek, to'g'ridan-to'g'ri ishlov berilgan eritilgan maydon ostida, lekin EDX tahlilining elektron kirish chuqurligida joylashgan chuqurroq oksidlanmagan qatlamlar haqida ma'lumotni o'z ichiga oladi.Ammo shuni ta'kidlash kerakki, EDX kislorod miqdorini aniqlash qobiliyatida cheklangan, shuning uchun bu erda bu qiymatlar faqat sifatli baho berishi mumkin.
Namunalarning ishlov berilmagan qismlari barcha ish haroratida sezilarli miqdordagi kislorodni ko'rsatmadi.Lazer bilan davolashdan so'ng barcha holatlarda kislorod darajasi ko'tarildi31.Ikki ishlov berilmagan namunalar orasidagi elementar tarkibidagi farq tijorat po'lat namunalari uchun kutilganidek edi va uglevodorod bilan ifloslanganligi sababli AISI 304 po'lat uchun ishlab chiqaruvchining ma'lumotlar varag'iga nisbatan ancha yuqori uglerod qiymatlari topildi32.
Chuqurlik chuqurligining pasayishi va LSFL-I dan LSFL-II ga o'tishning mumkin bo'lgan sabablarini muhokama qilishdan oldin, quvvat spektral zichligi (PSD) va balandlik profillari qo'llaniladi.
(i) Sirtning kvazi-ikki o'lchovli normallashtirilgan quvvat spektral zichligi (Q2D-PSD) 1 va 2-rasmlarda SEM tasvirlari sifatida ko'rsatilgan. 1 va 2. PSD normallashtirilganligi sababli, yig'indisi signalining pasayishi bo'lishi kerak. doimiy qismning ortishi (k \(\le\) 0,7 mkm\(^{-1}\), ko'rsatilmagan), ya'ni silliqlik deb tushuniladi.(ii) Tegishli o'rtacha sirt balandligi profili.Namuna harorati \(T_s\), qoplama \(o_{\mathrm {p}}\) va joylashishni aniqlash platformasi harakatining \(\vec {v}\) yoʻnalishiga nisbatan lazer qutblanishi E barcha chizmalarda koʻrsatilgan.
SEM tasvirlarining taassurotini aniqlash uchun x yoki y yo'nalishidagi barcha bir o'lchovli (1D) quvvat spektral zichliklarini (PSD) o'rtacha hisoblab, har bir parametr uchun kamida uchta SEM tasviridan o'rtacha normallashtirilgan quvvat spektri yaratildi.Tegishli grafik signalning chastota siljishi va uning spektrga nisbiy hissasini ko'rsatadigan 3i-rasmda ko'rsatilgan.
Shaklda.3ia, c, e, DLIP cho'qqisi \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4,5 mkm)\(^{-1}\) = 1,4 mkm \ ( ^{-) ga yaqin o'sadi. 1}\) yoki mos keladigan yuqori harmonikalar, chunki bir-biriga o'xshashlik ortib boradi \(o_{\mathrm {p})\).Asosiy amplitudaning oshishi LRIB strukturasining kuchli rivojlanishi bilan bog'liq edi.Nishabning keskinligi bilan yuqori harmonikalarning amplitudasi ortadi.Cheklovchi holatlar sifatida to'rtburchaklar funktsiyalar uchun yaqinlashish eng ko'p chastotalarni talab qiladi.Shuning uchun, PSDdagi 1,4 mkm \(^{-1}\) atrofidagi tepalik va mos keladigan harmonikalar truba shakli uchun sifat parametrlari sifatida ishlatilishi mumkin.
Aksincha, 3(i)b,d,f-rasmda ko'rsatilganidek, qizdirilgan namunaning PSD mos keladigan harmoniklarda kamroq signal bilan zaifroq va kengroq cho'qqilarni ko'rsatadi.Bundan tashqari, rasmda.3(i)f ikkinchi garmonik signal hatto asosiy signaldan oshib ketishini ko'rsatadi.Bu qizdirilgan namunaning tartibsiz va kamroq aniq DLIP tuzilishini aks ettiradi (\(T_s\) = 21\(^\circ\)C ga nisbatan).Yana bir xususiyat shundaki, \(o_{\mathrm {p}}\) ustma-ust oʻsish natijasida hosil boʻlgan LSFL-I signali kichikroq toʻlqin soniga (uzoqroq davr) siljiydi.Buni DLIP rejimi qirralarining tikligi va tushish burchagining mahalliy ortishi bilan izohlash mumkin14,33.Ushbu tendentsiyadan so'ng, LSFL-I signalining kengayishi ham tushuntirilishi mumkin.Tik yonbag'irlardan tashqari, DLIP strukturasining pastki va tepalarida tekis joylar ham mavjud bo'lib, ular LSFL-I davrlarining kengroq diapazonini o'tkazishga imkon beradi.Yuqori changni yutish qobiliyatiga ega materiallar uchun LSFL-I davri odatda quyidagicha baholanadi:
Bu erda \(\teta\) tushish burchagi, s va p pastki belgisi esa turli qutblanishlarga ishora qiladi33.
Shuni ta'kidlash kerakki, DLIP o'rnatilishi uchun tushish tekisligi odatda 4-rasmda ko'rsatilganidek, joylashishni aniqlash platformasining harakatiga perpendikulyar bo'ladi (Materiallar va usullar bo'limiga qarang).Shuning uchun s-polyarizatsiya, qoida tariqasida, bosqichning harakatiga parallel, p-polyarizatsiya esa unga perpendikulyar.Tenglamaga ko'ra.(1), s-polyarizatsiya uchun LSFL-I signalining tarqalishi va kichikroq to'lqin raqamlariga siljishi kutilmoqda.Bu xandaq chuqurligi oshgani sayin \(\teta\) va burchak diapazoni \(\teta \pm \delta \teta\) ortishi bilan bog'liq.Buni 3ia,c,e-rasmdagi LSFL-I cho'qqilarini solishtirish orqali ko'rish mumkin.
Shaklda ko'rsatilgan natijalarga ko'ra.1c, LSFL\(_\mathrm {chekka}\) rasmdagi tegishli PSDda ham ko'rinadi.3ie.Shaklda.3ig,h p-polyarizatsiya uchun PSDni ko'rsatadi.DLIP cho'qqilaridagi farq qizdirilgan va isitilmaydigan namunalar o'rtasida ko'proq aniqlanadi.Bunday holda, LSFL-I signali DLIP cho'qqisining yuqori harmoniklari bilan bir-biriga to'g'ri keladi va lasing to'lqin uzunligi yaqinidagi signalga qo'shiladi.
Natijalarni batafsilroq muhokama qilish uchun 3ii-rasmda turli haroratlarda DLIP chiziqli balandlik taqsimotining impulslari orasidagi strukturaviy chuqurlik va o'zaro bog'liqlik ko'rsatilgan.Sirtning vertikal balandligi profili DLIP strukturasining markazi atrofida o'rtacha o'nta individual vertikal balandlik profilini olish orqali olingan.Har bir qo'llaniladigan harorat uchun strukturaning chuqurligi impulsning bir-biriga mos kelishi bilan ortadi.Isitilgan namunaning profilida s-polarizatsiya uchun 0,87 mkm va p-polarizatsiya uchun 1,06 mkm bo'lgan o'rtacha tepadan tepaga (pvp) qiymatlari bo'lgan oluklar ko'rsatilgan.Aksincha, isitilmagan namunaning s-polyarizatsiyasi va p-polyarizatsiyasi mos ravishda 1,75 mkm va 2,33 mkm pvp ni ko'rsatadi.Tegishli pvp rasmdagi balandlik profilida tasvirlangan.3ii.Har bir PvP o'rtacha sakkizta bitta PvP o'rtacha hisoblab chiqiladi.
Bundan tashqari, rasmda.3iig,h joylashishni aniqlash tizimiga va truba harakatiga perpendikulyar bo'lgan p-polarizatsiya balandligi taqsimotini ko'rsatadi.P-polyarizatsiya yo'nalishi truba chuqurligiga ijobiy ta'sir qiladi, chunki u 1,75 mkm pvpdagi s-polyarizatsiyaga nisbatan 2,33 mkm da bir oz yuqori pvpga olib keladi.Bu, o'z navbatida, joylashishni aniqlash platformasi tizimining yivlari va harakatiga mos keladi.Ushbu ta'sir p-polyarizatsiya holatiga nisbatan s-polyarizatsiya holatida kichikroq struktura tufayli yuzaga kelishi mumkin (2f, h-rasmga qarang), bu haqda keyingi bo'limda ko'rib chiqiladi.
Muhokama maqsadi - qizdirilgan namunalar holatida asosiy LIPS sinfining (LSFL-I dan LSFL-II gacha) o'zgarishi tufayli yiv chuqurligining pasayishini tushuntirishdir.Shunday qilib, quyidagi savollarga javob bering:
Birinchi savolga javob berish uchun ablatsiyani kamaytirish uchun mas'ul bo'lgan mexanizmlarni ko'rib chiqish kerak.Oddiy insidansdagi bitta puls uchun ablasyon chuqurligini quyidagicha ta'riflash mumkin:
Bu erda \(\delta _{\mathrm {E}}\) - energiyaning kirib borish chuqurligi, \(\Phi\) va \(\Phi _{\mathrm {th}}\) - yutilish oqimi va Ablatsiya oqimi. mos ravishda 34 chegara.
Matematik jihatdan energiyaning kirib borish chuqurligi ablasyon chuqurligiga multiplikativ ta'sir ko'rsatadi, energiyaning o'zgarishi esa logarifmik ta'sirga ega.Shunday qilib, ravon o'zgarishlar \(\Delta z\) ga \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) ta'sir qilmaydi.Shu bilan birga, kuchli oksidlanish (masalan, xrom oksidi hosil bo'lishi tufayli) Cr-Cr bog'lariga nisbatan kuchli Cr-O35 bog'lanishiga olib keladi va shu bilan ablasyon chegarasini oshiradi.Binobarin, \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) endi qanoatlanmaydi, bu esa energiya oqimi zichligining pasayishi bilan ablasyon chuqurligining tez pasayishiga olib keladi.Bundan tashqari, oksidlanish darajasi va LSFL-II davri o'rtasidagi bog'liqlik ma'lum, bu nanostrukturaning o'zi va sirt oksidlanishidan kelib chiqqan sirtning optik xususiyatlarining o'zgarishi bilan izohlanishi mumkin30,35.Shuning uchun, yutilish oqimining \(\Phi\) aniq sirt taqsimoti struktura davri va oksid qatlamining qalinligi o'rtasidagi o'zaro ta'sirning murakkab dinamikasi bilan bog'liq.Davrga qarab, nanostruktura sohaning keskin ortishi, sirt plazmonlarining qo'zg'alishi, favqulodda yorug'lik o'tkazilishi yoki tarqalishi tufayli so'rilgan energiya oqimining taqsimlanishiga kuchli ta'sir qiladi17,19,20,21.Shuning uchun, \(\Phi\) sirt yaqinida juda bir jinsli emas va \(\delta _ {E}\) endi bitta yutilish koeffitsienti bilan mumkin emas \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt}} ^ { -1} \taxminan \delta _{\mathrm {E}}^{-1}\) butun sirtga yaqin hajm uchun.Oksid plyonkasi qalinligi ko'p jihatdan qotib qolish vaqtiga bog'liq bo'lgani uchun [26], nomenklatura effekti namuna haroratiga bog'liq.Qo'shimcha materialda S1-rasmda ko'rsatilgan optik mikrograflar optik xususiyatlardagi o'zgarishlarni ko'rsatadi.
Ushbu ta'sirlar 1d,e va 2b,c va 3(ii)b,d,f-shakllardagi kichik sirt konstruksiyalarida chuqurroq chuqurlikni qisman tushuntiradi.
LSFL-II yarimo'tkazgichlar, dielektriklar va oksidlanishga moyil bo'lgan materiallarda hosil bo'lishi ma'lum14,29,30,36,37.Ikkinchi holda, sirt oksidi qatlamining qalinligi ayniqsa muhimdir30.O'tkazilgan EDX tahlili strukturali sirtda sirt oksidlarining shakllanishini aniqladi.Shunday qilib, isitilmaydigan namunalar uchun atrof-muhit kislorodi gazsimon zarrachalarning qisman shakllanishiga va qisman sirt oksidlarining shakllanishiga yordam beradi.Ikkala hodisa ham bu jarayonga katta hissa qo'shadi.Aksincha, qizdirilgan namunalar uchun turli oksidlanish darajasidagi metall oksidlari (SiO\(_{\mathrm {2}}\), Cr\(_{\mathrm {n}} \)O\(_{\mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm {n}}\)O\(_{\mathrm {m}}\), NiO va boshqalar) aniq 38 foydasiga.Kerakli oksidli qatlamga qo'shimcha ravishda, pastki to'lqin uzunligidagi pürüzlülüğün, asosan yuqori fazoviy chastotali LIPSS (HSFL) mavjudligi, zarur bo'lgan to'lqin uzunligi (d-tipi) intensivlik rejimlarini shakllantirish uchun zarurdir14,30.Yakuniy LSFL-II intensivlik rejimi HSFL amplitudasi va oksidi qalinligining funktsiyasidir.Ushbu rejimning sababi HSFL tomonidan tarqalgan yorug'likning uzoq maydon interferensiyasi va materialga singan va sirt dielektrik materiali ichida tarqaladigan yorug'likdir20,29,30.Qo'shimcha materiallar bo'limidagi S2-rasmdagi sirt naqshining chetining SEM tasvirlari oldindan mavjud bo'lgan HSFLdan dalolat beradi.Ushbu tashqi mintaqa intensivlik taqsimotining periferiyasidan zaif ta'sirlanadi, bu HSFL shakllanishiga imkon beradi.Intensivlik taqsimotining simmetriyasi tufayli bu ta'sir skanerlash yo'nalishi bo'ylab ham sodir bo'ladi.
Namuna isitish LSFL-II hosil bo'lish jarayoniga bir necha jihatdan ta'sir qiladi.Bir tomondan, namuna haroratining oshishi \(T_\mathrm{s}\) erigan qatlam qalinligidan ko'ra qattiqlashish va sovish tezligiga ko'proq ta'sir qiladi26.Shunday qilib, qizdirilgan namunaning suyuqlik interfeysi uzoqroq vaqt davomida atrof-muhit kislorodiga ta'sir qiladi.Bundan tashqari, kechiktirilgan qattiqlashuv kislorod va oksidlarning suyuq po'lat bilan aralashishini oshiradigan murakkab konvektiv jarayonlarni rivojlantirishga imkon beradi26.Buni faqat diffuziya natijasida hosil bo'lgan oksidli qatlam qalinligini solishtirish orqali ko'rsatish mumkin (\(\Lambda _\mathrm {diff}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm {s}}~\le ~15\) nm) mos keladigan koagulyatsiya vaqti \(t_\mathrm {s}~\le ~200\) ns, diffuziya koeffitsienti \(D~\le\) 10\(^{-5}\) sm\(^ 2 \ )/ s) LSFL-II shakllanishida sezilarli darajada yuqori qalinlik kuzatilgan yoki talab qilingan30.Boshqa tomondan, isitish HSFL ning shakllanishiga va shuning uchun LSFL-II d-tipli intensivlik rejimiga o'tish uchun zarur bo'lgan tarqaladigan ob'ektlarga ham ta'sir qiladi.Sirt ostida qolgan nanovoidlarning ta'siri ularning HSFL39 hosil bo'lishida ishtirok etganligini ko'rsatadi.Ushbu nuqsonlar talab qilinadigan yuqori chastotali davriy intensivlik naqshlari tufayli HSFL ning elektromagnit kelib chiqishini ko'rsatishi mumkin14,17,19,29.Bundan tashqari, bu hosil qilingan intensivlik rejimlari ko'p sonli nanovoidlar bilan bir xil bo'ladi19.Shunday qilib, HSFL bilan kasallanishning ko'payishi sababini kristall nuqsonlar dinamikasining o'zgarishi bilan izohlash mumkin, chunki \(T_\mathrm{s}\) ortib boradi.
Yaqinda ma'lum bo'ldiki, kremniyning sovutish tezligi ichki interstitsial supersaturatsiya va shu bilan dislokatsiyalar shakllanishi bilan nuqta nuqsonlarining to'planishi uchun asosiy parametrdir40,41.Sof metallarning molekulyar dinamikasi simulyatsiyalari shuni ko'rsatdiki, tez qayta kristallanish jarayonida bo'sh joylar supersaturatsiyalanadi va shuning uchun metallarda bo'sh joylarning to'planishi xuddi shunday tarzda boradi42,43,44.Bundan tashqari, kumushning yaqinda o'tkazilgan eksperimental tadqiqotlarida nuqta nuqsonlari to'planishi sababli bo'shliqlar va klasterlarning hosil bo'lish mexanizmiga e'tibor qaratildi45.Shuning uchun, namuna haroratining oshishi \(T_\mathrm {s}\) va natijada, sovutish tezligining pasayishi HSFL yadrolari bo'lgan bo'shliqlarning shakllanishiga ta'sir qilishi mumkin.
Agar vakansiyalar bo'shliqlar va shuning uchun HSFL uchun zarur bo'lgan kashshof bo'lsa, namuna harorati \(T_s\) ikkita ta'sirga ega bo'lishi kerak.Bir tomondan, \(T_s\) qayta kristallanish tezligiga va natijada o'sib chiqqan kristalldagi nuqta nuqsonlari kontsentratsiyasiga (vakansiya kontsentratsiyasi) ta'sir qiladi.Boshqa tomondan, u qattiqlashgandan keyin sovutish tezligiga ham ta'sir qiladi va shu bilan kristalldagi nuqta nuqsonlarining tarqalishiga ta'sir qiladi 40,41.Bundan tashqari, qattiqlashuv tezligi kristallografik yo'nalishga bog'liq va shuning uchun nuqta nuqsonlarining tarqalishi kabi juda anizotropikdir42,43.Ushbu asosga ko'ra, materialning anizotrop reaktsiyasi tufayli yorug'lik va moddaning o'zaro ta'siri anizotropik bo'lib, bu o'z navbatida energiyaning bu deterministik davriy chiqishini kuchaytiradi.Polikristalli materiallar uchun bu xatti-harakat bitta donning o'lchami bilan cheklanishi mumkin.Aslida, LIPSS shakllanishi don yo'nalishiga qarab ko'rsatildi46,47.Shuning uchun, namuna harorati \(T_s\) kristallanish tezligiga ta'siri don orientatsiyasining ta'siri kabi kuchli bo'lmasligi mumkin.Shunday qilib, turli xil donalarning turli kristallografik yo'nalishi mos ravishda HSFL yoki LSFL-II bo'shliqlarining ko'payishi va agregatsiyasi uchun potentsial tushuntirish beradi.
Ushbu gipotezaning dastlabki belgilarini aniqlashtirish uchun xom namunalar sirtga yaqin bo'lgan don shakllanishini aniqlash uchun chizilgan.Anjirdagi donlarni solishtirish.S3 qo'shimcha materialda ko'rsatilgan.Bundan tashqari, LSFL-I va LSFL-II qizdirilgan namunalarda guruhlarda paydo bo'ldi.Ushbu klasterlarning o'lchami va geometriyasi don hajmiga mos keladi.
Bundan tashqari, HSFL konvektiv kelib chiqishi tufayli past oqim zichligida faqat tor diapazonda paydo bo'ladi19,29,48.Shuning uchun, tajribalarda, bu, ehtimol, faqat nur profilining chetida sodir bo'ladi.Shuning uchun HSFL oksidlanmagan yoki zaif oksidlangan yuzalarda hosil bo'ldi, bu ishlov berilgan va ishlov berilmagan namunalarning oksidi fraktsiyalarini solishtirganda aniq bo'ldi (retab jadvaliga qarang: misol).Bu oksid qatlami asosan lazer tomonidan induktsiya qilingan degan taxminni tasdiqlaydi.
LIPSS shakllanishi odatda impulslararo geribildirim tufayli impulslar soniga bog'liqligini hisobga olsak, HSFL pulslarning bir-biriga mos kelishi ortishi bilan kattaroq tuzilmalar bilan almashtirilishi mumkin19.Kamroq muntazam HSFL LSFL-II shakllanishi uchun zarur bo'lgan kamroq muntazam intensivlik naqshiga (d-rejim) olib keladi.Shuning uchun, \(o_\mathrm {p}\) ning ustma-ust tushishi ortgan sari (de dan 1-rasmga qarang), LSFL-II ning muntazamligi pasayadi.
Ushbu tadqiqot taglik haroratining lazerli strukturali DLIP bilan ishlov berilgan zanglamaydigan po'latning sirt morfologiyasiga ta'sirini o'rgandi.Substratni 21 dan 250 ° C gacha qizdirish ablasyon chuqurligini s-polyarizatsiyada 1,75 dan 0,87 mkm gacha va p-polyarizatsiyada 2,33 dan 1,06 mkm gacha pasayishiga olib kelishi aniqlandi.Ushbu pasayish LIPSS turining LSFL-I dan LSFL-II ga o'zgarishi bilan bog'liq bo'lib, u yuqori namunali haroratda lazer ta'siri ostida yuzaga keladigan oksidi qatlami bilan bog'liq.Bundan tashqari, LSFL-II oksidlanishning kuchayishi tufayli chegara oqimini oshirishi mumkin.Taxminlarga ko'ra, yuqori impulslarning bir-biriga mos kelishi, o'rtacha energiya zichligi va o'rtacha takrorlanish tezligiga ega bo'lgan ushbu texnologik tizimda LSFL-II ning paydo bo'lishi, shuningdek, namunani isitish natijasida yuzaga keladigan dislokatsiya dinamikasining o'zgarishi bilan belgilanadi.LSFL-II ning yig'ilishi don yo'nalishiga bog'liq bo'lgan nanovoid shakllanishiga bog'liq bo'lib, LSFL-II ning kashshofi sifatida HSFLga olib keladi.Bundan tashqari, polarizatsiya yo'nalishining struktura davriga va struktura davrining tarmoqli kengligiga ta'siri o'rganiladi.Aniqlanishicha, p-polyarizatsiya ablasyon chuqurligi nuqtai nazaridan DLIP jarayoni uchun samaraliroq.Umuman olganda, ushbu tadqiqot moslashtirilgan sirt naqshlarini yaratish uchun DLIP ablasyon chuqurligini nazorat qilish va optimallashtirish uchun bir qator jarayon parametrlarini ochib beradi.Nihoyat, LSFL-I dan LSFL-II ga o'tish butunlay issiqlik bilan ta'minlanadi va issiqlik to'planishining kuchayishi tufayli doimiy impulslarning bir-biriga mos kelishi bilan takrorlanish tezligining kichik o'sishi kutiladi24.Bu jihatlarning barchasi, masalan, ko'pburchakli skanerlash tizimlarini qo'llash orqali DLIP jarayonini kengaytirish bo'yicha yaqinlashib kelayotgan muammoga tegishlidir49.Issiqlik hosil bo'lishini minimallashtirish uchun quyidagi strategiyaga amal qilish mumkin: ko'pburchakli skanerning skanerlash tezligini iloji boricha yuqoriroq tuting, lazer nuqta o'lchamining kattaligi, skanerlash yo'nalishiga ortogonal va optimal ablasyondan foydalangan holda.ravonlik 28. Bundan tashqari, ushbu g'oyalar DLIP yordamida ilg'or sirt funktsionalizatsiyasi uchun murakkab ierarxik topografiyani yaratishga imkon beradi.
Ushbu tadqiqotda qalinligi 0,8 mm bo'lgan elektropolizlangan zanglamaydigan po'lat plitalar (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) ishlatilgan.Har qanday ifloslantiruvchi moddalarni sirtdan olib tashlash uchun namunalar lazer bilan ishlov berishdan oldin etanol bilan ehtiyotkorlik bilan yuvildi (etanolning mutlaq konsentratsiyasi \(\ge\) 99,9%).
DLIP sozlamalari 4-rasmda ko'rsatilgan. Namunalar to'lqin uzunligi 532 nm va maksimal takrorlash tezligi 50 MGts bo'lgan 12 ps ultra qisqa impulsli lazer manbai bilan jihozlangan DLIP tizimi yordamida tuzilgan.Nur energiyasining fazoviy taqsimoti Gaussdir.Maxsus ishlab chiqilgan optika namunadagi chiziqli tuzilmalarni yaratish uchun ikki nurli interferometrik konfiguratsiyani ta'minlaydi.Fokus uzunligi 100 mm bo'lgan linzalar 6,8\(^\circ\) burchak ostida sirtga ikkita qo'shimcha lazer nurlarini joylashtiradi, bu esa taxminan 4,5 mkm bo'lgan fazoviy davrni beradi.Eksperimental o'rnatish haqida ko'proq ma'lumotni boshqa joyda topish mumkin50.
Lazer bilan ishlov berishdan oldin namuna ma'lum bir haroratda isitish plitasiga joylashtiriladi.Isitish plitasining harorati 21 va 250 ° C darajasida o'rnatildi.Barcha eksperimentlarda siqilgan havoning ko'ndalang oqimi optikaga chang tushishini oldini olish uchun egzoz moslamasi bilan birgalikda ishlatilgan.Strukturalash vaqtida namunani joylashtirish uchun x,y bosqichli tizim o'rnatiladi.
Joylashuv bosqichi tizimining tezligi mos ravishda 99,0 dan 99,67 \(\%\) gacha bo'lgan impulslar o'rtasida bir-biriga mos kelishini olish uchun 66 dan 200 mm / s gacha o'zgardi.Barcha holatlarda takrorlash tezligi 200 kHz da o'rnatildi va o'rtacha quvvat 4 Vtni tashkil etdi, bu 20 mkJ puls uchun energiya berdi.DLIP tajribasida ishlatiladigan nur diametri taxminan 100 mkm va natijada lazer energiyasining maksimal zichligi 0,5 J/sm\(^{2}\) ni tashkil qiladi.Birlik maydon uchun ajratilgan jami energiya - bu \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0 \(\%\), 100 J/sm uchun 50 J/sm\(^2\) ga to'g'ri keladigan eng yuqori yig'indili oqimdir. \(^2\) \(o_{\mathrm {p})\)=99,5\(\%\) va 150 J/sm\(^2\) uchun \(o_{ \mathrm {p} }\ ) = 99,67 \(\%\).Lazer nurlarining polarizatsiyasini o'zgartirish uchun \(\lambda\)/2 plastinkasidan foydalaning.Amaldagi har bir parametr to'plami uchun namunada taxminan 35 × 5 mm\(^{2}\) maydon tekstura qilinadi.Barcha tuzilgan tajribalar sanoatda qo'llanilishini ta'minlash uchun atrof-muhit sharoitida o'tkazildi.
Namunalarning morfologiyasi 50x kattalashtirish va mos ravishda 170 nm va 3 nm optik va vertikal ruxsatga ega bo'lgan konfokal mikroskop yordamida tekshirildi.Keyin to'plangan topografik ma'lumotlar sirt tahlili dasturi yordamida baholandi.ISO 1661051 bo'yicha er ma'lumotlaridan profillarni ajratib oling.
Namunalar, shuningdek, 6,0 kV tezlashtiruvchi kuchlanishda skanerlash elektron mikroskop yordamida tavsiflangan.Namunalar sirtining kimyoviy tarkibi 15 kV tezlashtiruvchi kuchlanishda energiya-dispersli rentgen-spektroskopiya (EDS) qo'shimchasi yordamida baholandi.Bundan tashqari, 50x ob'ektivli optik mikroskop namunalar mikro tuzilishining granüler morfologiyasini aniqlash uchun ishlatilgan. Undan oldin namunalar 50 \(^\circ\)C doimiy haroratda, xlorid kislota va nitrat kislota konsentratsiyasi 15-20 \(\%\) va 1\() bo'lgan zanglamaydigan po'latdan yasalgan dog'da besh daqiqa davomida chizilgan. -<\)5 \(\%\), mos ravishda. Undan oldin namunalar 50 \(^\circ\)C doimiy haroratda, xlorid kislota va nitrat kislota konsentratsiyasi 15-20 \(\%\) va 1\() bo'lgan zanglamaydigan po'latdan yasalgan dog'da besh daqiqa davomida chizilgan. -<\)5 \(\%\), mos ravishda. Pered etim obraztsy travili pri postoyannoy temperature 50 \(^\circ\)S v technie pyati minut v kraska iz nerjaveyushchey stali solyanoy va azotnoy kislotami konsentreyy 15-20 \(\%\) i 1\( -<\)5 \( \%\) javob beradi. Undan oldin namunalar 50 \(^\circ\)C doimiy haroratda besh daqiqa davomida zanglamaydigan po'latdan yasalgan bo'yoqda 15-20 \(\%\) va 1\( konsentratsiyali xlorid va nitrat kislotalar bilan ishqalangan. -<\)5 \( \%\) mos ravishda.língíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngyíngyíngyín 50 \(^\circ\)C língíngíngíngíngíngíngíngíngíngínglínínglíngínglíngyínglíngyíngyíngyíngyínjín 50-língíngyínglínjínglín\n50-pngyàngíngjín ) 1\( -<\)5 \ (\%\)，分dīng.língíngíníngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngyín 50 \(^\circ\)C (\%\)， māngīngUndan oldin namunalar besh daqiqa davomida 50 \(^\circ\)C doimiy haroratda xlorid va nitrat kislotalarning konsentratsiyasi 15-20 \(\%\) va 1 bo'lgan zanglamaydigan po'lat uchun binoni eritmasida tuzlangan. \.(-<\)5 \ (\%\) javob beradi. (-<\)5 \ (\%\) mos ravishda.
Ikki nurli DLIP o'rnatishning eksperimental o'rnatish sxematik diagrammasi, jumladan (1) lazer nuri, (2) \(\lambda\)/2 plastinka, (3) ma'lum optik konfiguratsiyaga ega DLIP boshi, (4) ) issiq plastinka, (5) o'zaro faoliyat suyuqlik, (6) x,y joylashishni aniqlash bosqichlari va (7) zanglamaydigan po'latdan yasalgan namunalar.Chap tomonda qizil rang bilan o'ralgan ikkita bir-biriga o'rnatilgan nurlar namunada \(2\teta\) burchak ostida chiziqli tuzilmalarni yaratadi (shu jumladan, s- va p-polyarizatsiya).
Joriy tadqiqotda foydalanilgan va/yoki tahlil qilingan maʼlumotlar toʻplami tegishli mualliflardan asosli soʻrov boʻyicha mavjud.
Xabar vaqti: 07-yanvar, 2023-yil